① 一幅圖上來怎樣區別動靜脈
動脈是運送血液離開心的血管，從心室發出後，反復分支，越分越細，最後移行於毛細血管。
② 光學顯微鏡如何區分三種軟骨
透明軟骨、彈性軟骨、纖維軟骨
透明軟骨：看不見膠原纖維。因為其中的膠原纖維是II型的，它很細，並且它的折光系數與背景基質一樣
彈性軟骨：可以看到彈性纖維（需選用正確的染色方法如EVG染色）
纖維軟骨：可以看到很明顯的、很粗的I型膠原纖維
光學顯微鏡圖片：
纖維軟骨 圖2
③ 岩石的彈性模型
岩石由固態礦物顆粒和流體狀態的孔隙流體構成，故可以簡化為二相體來研究。按由簡到繁的順序，首先來研究規則的等粒球體堆積模型，然後處理裂紋和孔洞模型，在介紹了有效彈性模量上、下限的常用估計方法的基礎上，最後介紹常用的Gassmann模型和Biot模型，以及噴射流動和比奧噴射（BISQ）模型。
1.粒狀岩石的球體堆積模型
（1）等粒球體立方堆積模型
對於等粒的球狀顆粒立方堆積，見本書第一章圖1－5a，平行於球體排列選取三個坐標軸。假設顆粒球的半徑為a，沿三個坐標軸方向預先施加有大小為珚p的應力，地層條件下，岩石都會處於類似的應力狀態下。在應力作用下，球體在相互接觸部位附近發生形變，相鄰的兩球心相互接近，並增加接觸面積，形成圓形接觸區域，稱接觸圓。Hertz在1881年就解決了這個問題（參見鐵摩辛柯的《彈性理論》），得出接觸圓半徑b、兩層相鄰球體相互靠近的距離s以及接觸圓上的應力分布等，如圖3－13所示。
儲層岩石物理學
Biot模型中，多孔體是由骨架或礦物集合體組成的，它在統計意義上是各向同性的。骨架是彈性體，其內部孔隙充滿液體。定義作用於體積元的平均應力等於作用於固體和液體部分上的力的和除以體積元的面積。應變定義由骨架和流體的位移來確定。需要指出的是體積元內部的能量可由應變分量的二次函數來表示，從而導出多孔體的應力－應變關系。與此類似，動能可由固體和流體中質點運動速度的二次函數來表示。固體和流體部分的速度乘積（標積）給出了直觀上不明顯的質量耦合項。體積元上相等的力導致一對位移耦合微分方程。然後將它分成一對只含有膨脹、另一對只含有旋轉的方程。對於非黏滯流體，也已證明有兩種類型的膨脹波和一種旋轉波在多孔介質中傳播，而且無頻散和衰減。對於黏滯性流體，其黏滯性通過耗散函數來引入，並假設它與固體和流體相對速度的平方成正比。比例系數與黏度及滲透率有關。耗散函數是每個波動方程中的一項，它引起頻散和衰減。
8.噴射流動和比奧噴射（BISQ）模型
Gassmann模型和Biot模型所描述的都屬於宏觀模型，即流體的流動是均勻的，或稱全局流，沒有考慮流動的不均勻性，或局部流。這只能適應頻率較低（波長較大）的情況，而對於頻率較高的問題會出現偏差。為處理這類問題，要研究孔隙的微觀結構，Mavko等人提出了噴射流動模型，來描述不均勻的局部流動。該模型認為，細小孔隙因彈性波傳播而發生變形，例如發生擠壓，使細小孔隙中流體向粗大孔隙擠出，形成噴射流動。Dvorkin和Nur將之於Biot理論結合起來，建立了比奧－噴射（BISQ）統一模型。實際岩石中孔隙內可能含有氣體，由於氣體的易壓縮性，彈性波在岩石中傳播時，液體就會發生局部流動，需要用噴射流模型來描述。